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鐵電體的晶體極化與電場的關(guān)系—電滯回線
?、贅O化強(qiáng)度的取向只有兩種可能(即沿某軸的正向或負(fù)向)。
②在沒有外電場時，晶體總電矩為0(能量*低)。
1.極化強(qiáng)度的變化
當(dāng)電場施加于晶體時，沿電場方向的電疇擴(kuò)展，變大；而與電場反平行方向的電疇則變小。極化強(qiáng)度隨外電場增加而增加，oA段曲線。
電場強(qiáng)度繼續(xù)增大，最后晶體電疇方向都趨于電場方向，類似于單疇，極化強(qiáng)度達(dá)到飽和，這相當(dāng)于圖中C附近的部分。
2.自發(fā)極化強(qiáng)度Ps
極化強(qiáng)度達(dá)到飽和后，再增加電場，P與E成線性關(guān)系，將這線性部分外推至E=0時的情況，此時在縱軸P上的截距稱為飽和極化強(qiáng)度或自發(fā)極化強(qiáng)度Ps。
3.剩余極化強(qiáng)度
如果電場自圖中C處開始降低，晶體的極化強(qiáng)度亦隨之減小。在零電場處，仍存在剩余極化強(qiáng)度Pr。這是因為電場減低時，部分電疇由于晶體內(nèi)應(yīng)力的作用偏離了極化方向。但當(dāng)E=0時，大部分電疇仍停留在極化方向，因而宏觀上還有剩余極化強(qiáng)度。
4.矯頑電場強(qiáng)度
當(dāng)電場反向達(dá)到-Ec時，剩余極化全部消失。
反向電場繼續(xù)增大，極化強(qiáng)度才開始反向。Ec常稱為矯頑電場強(qiáng)度。
