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激光擴(kuò)束器

來(lái)源:江陰韻翔光電技術(shù)有限公司   2017年07月21日 13:50  

激光擴(kuò)束器設(shè)計(jì)用于擴(kuò)大平行輸入光束的直徑較大的平行輸出光束。激光擴(kuò)束器常用于如激光掃描、干涉測(cè)量或遙測(cè)應(yīng)用中。現(xiàn)在的激光擴(kuò)束器都是采用從完善的光學(xué)望遠(yuǎn)鏡基礎(chǔ)中發(fā)展而來(lái)的無(wú)焦系統(tǒng)設(shè)計(jì)。在此類(lèi)系統(tǒng)中,位于無(wú)窮遠(yuǎn)的物體光線,以平行的方式進(jìn)入內(nèi)部光學(xué)件的光軸中,同時(shí)也以平行的方式離開(kāi)。這意味著整個(gè)系統(tǒng)不具備焦距。

 

理論:望遠(yuǎn)鏡

傳統(tǒng)上,光學(xué)望遠(yuǎn)鏡主要用于觀察遠(yuǎn)處的目標(biāo),例如宇宙中的天體。光學(xué)望遠(yuǎn)鏡主要可分為兩大類(lèi):折射望遠(yuǎn)鏡和反射望遠(yuǎn)鏡。折射望遠(yuǎn)鏡充分利用透鏡來(lái)折射或彎曲光線,而反射望遠(yuǎn)鏡則是利用反射鏡來(lái)反射光線。

折射望遠(yuǎn)鏡可分為以下兩類(lèi):開(kāi)普勒式望遠(yuǎn)鏡和伽利略式望遠(yuǎn)鏡。開(kāi)普勒式望遠(yuǎn)鏡由焦距為正的透鏡組合而成,而透鏡是通過(guò)焦距總和分割(圖1)。離來(lái)源圖像或被觀察物體近的透鏡被稱(chēng)為物鏡,而靠近人眼或成像的透鏡則成為成像透鏡。

圖1: 開(kāi)普勒式望遠(yuǎn)鏡

伽利略式望遠(yuǎn)鏡由正透鏡和負(fù)透鏡組合而成,透鏡也是通過(guò)焦距總和分割(圖2)。但是,由于其中一個(gè)透鏡為負(fù)透鏡,因此兩個(gè)透鏡之間的距離比開(kāi)普勒式望遠(yuǎn)鏡的透鏡距離短。需要注意的是,使用兩個(gè)透鏡之間的有效焦距能夠獲得出色的近似總長(zhǎng)度,而使用后焦距則能夠獲得準(zhǔn)確的結(jié)果。

圖2: 伽利略式望遠(yuǎn)鏡

望遠(yuǎn)鏡的放大倍數(shù)或放大倍數(shù)的倒數(shù)等于物鏡焦距和目鏡焦距的比值。

若放大倍數(shù)大于1,則望遠(yuǎn)鏡將物體放大;若放大倍數(shù)小于1,則望遠(yuǎn)鏡將物體縮小。

 

理論:

在結(jié)構(gòu)中,物鏡和成像透鏡的位置顛倒。平行輸入光束在開(kāi)普勒式中集中在物鏡和成像透鏡之間的一個(gè)點(diǎn)上,進(jìn)而形成一個(gè)激光能量聚焦的區(qū)域(圖3)。該集中的點(diǎn)會(huì)加熱透鏡之間的空氣,折射光路中的光線,而這有可能會(huì)造成波前誤差。有鑒于此,大部分都選擇使用伽利略式設(shè)計(jì)或其變體(圖4)。

圖3: 開(kāi)普勒式

圖4:伽利略式

 

使用開(kāi)普勒式或伽利略式設(shè)計(jì)于應(yīng)用時(shí),重要的是能夠計(jì)算出輸出光束發(fā)散,這將決定了平行光線的偏差。光束發(fā)散取決于輸出激光光束直徑和輸出激光光束直徑。

放大倍數(shù)(MP)現(xiàn)在即可依據(jù)光束發(fā)散或光束直徑來(lái)表示。

解上述方程式時(shí),可以看到輸出光束直徑(DO)提高時(shí),則輸出光束發(fā)散減少,以此類(lèi)推。所以,如果您將來(lái)縮小激光光束,光束直徑將會(huì)縮小,但激光的光束發(fā)散將會(huì)提高。小光束的代價(jià)就是形成很大的擴(kuò)張角。

除此之外,能夠在特定工作距離(L)計(jì)算出輸出光束直徑也是極為重要的。輸出光束直徑是在特定工作距離(L)后輸入光束直徑和光束發(fā)散的函數(shù)(圖5)。

Figure 5: Calculating the Output Beam Diameter at a Specific Working Distance

激光光束發(fā)散是以全角的,所以上述方程式是以θI表示,而非θI/2.。

由于會(huì)隨放大倍數(shù)而提高輸入光束,以及降低輸入光束發(fā)散,因此將方程式(4)和(5)代入方程式(6)會(huì)獲得如下結(jié)果。

 

應(yīng)用示例

示例1

以數(shù)值示例探究先前所述的方程式。

初始參數(shù) 放大倍數(shù) = MP = 10X
輸入光束直徑 = 1mm
輸入光束發(fā)散 = 1mrad
工作距離 = L = 100m

計(jì)算參數(shù)
輸出光束直徑

在不具備使用方程式(6)的的情況下,將此與光束直徑相比較。

雖然會(huì)因特定的擴(kuò)束功率而提高輸入激光光束,但它也會(huì)因相同的擴(kuò)束功率而降低光束發(fā)散,進(jìn)而在較大距離下形成較小的平行光束。

 

示例2

使用在長(zhǎng)工作距離中降低激光光束發(fā)散的理論示例。

為改善光束準(zhǔn)直,可用于集中激光光束。下表顯示了5X、10X和20X的的模擬聚焦性能。光斑尺寸的量度單位為微米,假設(shè)M2=1,使用直徑為0.63mm,波長(zhǎng)為632.8nm的激光光束,以此計(jì)算得出平行的輸入光束。

注意:上表所列的1/e2 光斑直徑是從以下方程式計(jì)算得出:2 * f/# * 波長(zhǎng),f/#為工作f/#。

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