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沿介質(zhì)表面的電場(chǎng)強(qiáng)度達(dá)到其擊穿場(chǎng)強(qiáng)時(shí)產(chǎn)生的局部放電稱為表面局部放電。它主要存在于不均勻的電場(chǎng)中，比如電極邊緣處。在對(duì)稱系統(tǒng)中，一般情況下電場(chǎng)分布是對(duì)稱的，即兩個(gè)電極邊緣場(chǎng)強(qiáng)是一樣的。因此產(chǎn)生放電的概率基本相同，放電的圖形也是基本對(duì)稱的，即正負(fù)兩半波的放電波形基本相同。
在不對(duì)稱系統(tǒng)中，例如表面局部放電時(shí)只發(fā)生在一個(gè)電極的邊緣，那么放電波形就不是對(duì)稱的。如圖，產(chǎn)生邊緣放電的電極處于交流工作電壓時(shí)，正半周出現(xiàn)的脈沖群大而稀，負(fù)半周出現(xiàn)的脈沖群是小而密。這主要是因?yàn)閷?dǎo)體在負(fù)極性時(shí)容易發(fā)射電子，正離子撞擊陰極同時(shí)發(fā)射二次電子，使得電極周圍氣體的起始放電電壓降低，因而放電脈沖數(shù)多但放電量小。如果放電的電極接低壓端，不放電的電極接高壓端，則放電波形的極性也隨之反向，變成負(fù)半周出現(xiàn)的脈沖群大而稀，正半周出現(xiàn)的脈沖群小而密。
表面局部放電波形
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